3、結果和討論

我們分(fen)(fen)析(xi)了三種(zhong)不同(tong)(tong)面積(ji)分(fen)(fen)數的(de)DSPC:DMPC組成的(de)單(dan)分(fen)(fen)子膜(mo)。我們使(shi)(shi)用純水子相、10 mN m-1側壓力和(he)DSPC mol%:40、50和(he)60。每個單(dan)層的(de)代表性顯微(wei)照(zhao)片(pian)(pian)如(ru)圖(tu)3所(suo)示。單(dan)分(fen)(fen)子膜(mo)以12.1幀/秒的(de)速(su)度拍(pai)攝100秒，同(tong)(tong)時域(yu)發生布朗運動，單(dan)分(fen)(fen)子膜(mo)發生漂移，從而(er)能夠對其不同(tong)(tong)區(qu)域(yu)進(jin)行成像。使(shi)(shi)用實驗部(bu)分(fen)(fen)中(zhong)描述的(de)過程計算(suan)(suan)每個幀的(de)冷凝面積(ji)分(fen)(fen)數。然后(hou)，從平均值中(zhong)獲得f值。根據(ju)幀面積(ji)a和(he)顯微(wei)照(zhao)片(pian)(pian)中(zhong)的(de)域(yu)數n，計算(suan)(suan)出數密度r=n/a。所(suo)考慮系(xi)統的(de)f和(he)r值如(ru)表1所(suo)示。域(yu)半徑分(fen)(fen)布由(you)假設為圓(yuan)形域(yu)的(de)域(yu)大小（面積(ji)）確定。相應的(de)直(zhi)方圖(tu)如(ru)圖(tu)4所(suo)示，平均半徑%R如(ru)表1所(suo)示。

在單分散(san)模(mo)型中，面積分數(shu)、數(shu)密度和域半徑(jing)(jing)(jing)不(bu)是獨立的(de)(de)量(liang)。由于f和r的(de)(de)計算比平均(jun)半徑(jing)(jing)(jing)更為直接，我們根據這(zhe)些量(liang)確(que)定(ding)有(you)(you)效半徑(jing)(jing)(jing)為Reff=（f/（pr））1/2。注意，由于Reff等(deng)于半徑(jing)(jing)(jing)分布二階(jie)矩的(de)(de)平方根，該半徑(jing)(jing)(jing)與平均(jun)域半徑(jing)(jing)(jing)略有(you)(you)不(bu)同（見表1）。

圖5顯示了三個(ge)實驗(yan)系(xi)統(tong)的(de)(de)(de)(de)徑向分布函數。在所有情況下，g（r）類似于(yu)(yu)液體(ti)，顯示出明確的(de)(de)(de)(de)第一峰（在rmax處），其表征(zheng)了第一配(pei)位(wei)殼層(ceng)，即最(zui)近鄰。此外，對于(yu)(yu)f=0.20和f=0.23的(de)(de)(de)(de)系(xi)統(tong)，觀察(cha)到與第二配(pei)位(wei)殼對應(ying)的(de)(de)(de)(de)標(biao)記的(de)(de)(de)(de)第一最(zui)小(xiao)值和第二最(zui)大值。由于(yu)(yu)“強”排斥(chi)作用，最(zui)近鄰距離遠(yuan)大于(yu)(yu)平均磁疇直徑。因此，硬核斥(chi)力不是(shi)結構的(de)(de)(de)(de)決(jue)定(ding)因素，系(xi)統(tong)的(de)(de)(de)(de)特征(zheng)長度(du)是(shi)平均幾何距離rm=r 1/2。

圖3:DSPC/DMPC與（a）40、（b）50和（c）60 mol%DSPC的混(hun)合單分子(zi)膜。放(fang)大區尺(chi)寸為2525 mm2。

表1考慮(lv)的單分子膜(mo)的凝聚(ju)面積分數、數密度、平(ping)均半(ban)徑和有效半(ban)徑。誤差(cha)由標準差(cha)確定，但f除(chu)外(wai)，f是通過(guo)改變閾值確定的，如實驗部分所述

圖4具有不同凝聚面積(ji)分數的單分子膜的域半徑(jing)分布。

圖5所分(fen)析的(de)三個系統(tong)的(de)實驗徑向(xiang)分(fen)布函(han)數g（r）。誤差條小(xiao)于(yu)符號大小(xiao)。這(zhe)些線是眼睛的(de)向(xiang)導。

為(wei)了計(ji)算偶極斥力(li)sffi ep，我們(men)通(tong)過改變相(xiang)互作(zuo)用(yong)強(qiang)度f0將BD g（r）擬(ni)(ni)合(he)(he)到實(shi)驗值(zhi)。通(tong)過匹(pi)配第(di)一(yi)(yi)個(ge)(ge)峰(feng)值(zhi)的(de)(de)高度來選擇最(zui)佳擬(ni)(ni)合(he)(he)。由于磁疇尺寸的(de)(de)多(duo)分散性，實(shi)驗g（r）通(tong)常具(ju)有較寬(kuan)的(de)(de)第(di)一(yi)(yi)峰(feng)值(zhi)和較淺的(de)(de)第(di)一(yi)(yi)最(zui)小值(zhi)。因此，我們(men)使(shi)用(yong)第(di)一(yi)(yi)個(ge)(ge)峰(feng)值(zhi)高度作(zuo)為(wei)擬(ni)(ni)合(he)(he)標準，而不是擬(ni)(ni)合(he)(he)整個(ge)(ge)曲線。

圖6使用(yong)(yong)偶極密(mi)度相互作用(yong)(yong)通過實驗和BD模擬獲得的徑(jing)向分布(bu)函數(shu)。為了(le)清(qing)晰起見，數(shu)據已垂直移動(dong)。

圖(tu)6顯(xian)示(shi)了實驗(yan)g（r）與具有全偶極密度(du)相互(hu)作用的BD模(mo)(mo)擬(ni)(ni)的比(bi)較，等式(shi)（4）。這里，為了方便起見(jian)，通過平(ping)均幾(ji)何距離(li)rm來縮放距離(li)r。對于(yu)實驗(yan)g（r），我們從最匹配(pei)BD g（r）峰值(zhi)位置(zhi)的90%置(zhi)信區間中選擇(ze)rm值(zhi)。總的來說，我們觀察到實驗(yan)和模(mo)(mo)擬(ni)(ni)之間的顯(xian)著一(yi)致性。模(mo)(mo)擬(ni)(ni)結果高估(gu)了第一(yi)個(ge)最小深度(du)，低(di)估(gu)了第一(yi)個(ge)峰值(zhi)寬度(du)。這兩(liang)種(zhong)差異(yi)可能歸因于(yu)多分散(san)性效應，在我們的BD模(mo)(mo)擬(ni)(ni)中沒有考慮到。

由于實驗g（r）的(de)相對(dui)(dui)(dui)誤(wu)差(cha)較小，以及BD g（rmax）對(dui)(dui)(dui)相互作用強(qiang)度的(de)靈敏度，由在(zai)固定(ding)f處匹配第一峰(feng)值高度組成的(de)擬(ni)合過(guo)程(cheng)在(zai)f0中通常具有2%的(de)不確(que)定(ding)性。然而，在(zai)確(que)定(ding)f0、Df0的(de)誤(wu)差(cha)時，需要(yao)考慮實驗面(mian)積分(fen)數的(de)不確(que)定(ding)性Df。因此(ci)，我們分(fen)別用面(mian)積分(fen)數f±Df對(dui)(dui)(dui)兩(liang)個(ge)不同(tong)的(de)系(xi)統重復(fu)了擬(ni)合過(guo)程(cheng)。根據獲得的(de)f0值，我們估計了f、（Df0）Df的(de)不確(que)定(ding)性對(dui)(dui)(dui)Df0的(de)貢獻，其(qi)結果通常為(wei)15%。作為(wei)r/rm的(de)函數獲得的(de)BD g（r）與圖6中所示(shi)的(de)幾(ji)乎不可區分(fen)。

在(zai)模擬中，f0以kBT/Reff為(wei)單位(wei)，這是(shi)因為(wei)Reff是(shi)距離單位(wei)，kBT是(shi)能量單位(wei)。因此，在(zai)用(yong)物(wu)理單位(wei)表示(shi)f0時，必須考慮(lv)T和(he)Reff的(de)不確(que)定性。然(ran)而，經過誤差分析，我們發現Df0僅(jin)由（Df0）Df的(de)貢獻決(jue)定。

確定f0后，我們計算偶極斥力(li)為：

對于所研究的(de)系統(tong)，表2中總結了sffi ep的(de)值，其中不確(que)定(ding)性是(shi)根據上述Df0確(que)定(ding)的(de)。

表(biao)2模(mo)擬單元和物理單元中的相互作(zuo)用(yong)強(qiang)度f0，以及分(fen)析系統的偶極斥力sffi pe

為了比較使(shi)用其他實驗技術獲得的(de)(de)(de)偶極(ji)密度，需要單(dan)層em的(de)(de)(de)相對介電常數值。在文獻中，有不同的(de)(de)(de)方法來描述單(dan)層的(de)(de)(de)介電常數，并且發現了廣(guang)泛的(de)(de)(de)值。2,17,25–33

因此，我們傾向于使用s/em量與其(qi)他實驗進行比較。為了在(zai)擬議方案(an)中獲得該數量，我們使用e*e em2/2，因為ew c ea，這導致s/em=（0.4±0.1）10 12 c m-1，（0.8±0.1）10 12 c m-1和(he)（1.0±0.1）10 12 c m-1分別用于f=0.17、0.21和(he)0.23的單層。

我們(men)測量了(le)兩個(ge)均勻單分(fen)子(zi)膜(mo)中(zhong)的(de)(de)表面(mian)電位DV；一(yi)個(ge)在(zai)LE相(xiang)(xiang)，另一(yi)個(ge)在(zai)LC相(xiang)(xiang)，兩者的(de)(de)DSPC比例(li)與分(fen)析實驗中(zhong)相(xiang)(xiang)同(tong)，如實驗部分(fen)所(suo)述。對于純(chun)LC相(xiang)(xiang)位和(he)(he)純(chun)LE相(xiang)(xiang)位，我們(men)分(fen)別獲得(de)了(le)DVLC=（555±12）mV和(he)(he)DVLE=（402±8）mV。對于具有相(xiang)(xiang)同(tong)34和(he)(he)不同(tong)35亞相(xiang)(xiang)的(de)(de)單層和(he)(he)雙(shuang)層，這些(xie)值與先(xian)前的(de)(de)結(jie)果一(yi)致(zhi)。36

使用平行板電(dian)容器(qi)模型，9可以通過方(fang)程s=D（DV）e0em，27從表面電(dian)位差D（DV）=DVLC-DVLE獲得多余偶(ou)(ou)極(ji)密度，其中(zhong)假設兩相中(zhong)的相對(dui)介電(dian)常數值(zhi)相同(tong)。從該模型獲得的偶(ou)(ou)極(ji)斥力為sc/em=（1.3±0.2）?10 12 C m-1，與使用本(ben)文提(ti)出的方(fang)法獲得的結果(guo)一(yi)致。

我們觀(guan)察(cha)到，除(chu)了(le)f=0.17的(de)(de)(de)單(dan)(dan)(dan)層外，偶極斥(chi)力s ffi ep的(de)(de)(de)值(zhi)無法區分(fen)。這(zhe)(zhe)可(ke)以(yi)(yi)歸因于(yu)這(zhe)(zhe)樣一個(ge)(ge)事實，即(ji)這(zhe)(zhe)種單(dan)(dan)(dan)分(fen)子膜具有較大(da)的(de)(de)(de)尺寸(cun)色散(san)，并(bing)呈現出與雙峰(feng)(feng)分(fen)布(bu)(bu)兼(jian)容的(de)(de)(de)特(te)征(zheng)。一般來說，單(dan)(dan)(dan)峰(feng)(feng)尺寸(cun)多(duo)分(fen)散(san)性影(ying)響g（r）的(de)(de)(de)峰(feng)(feng)高和寬(kuan)度(du)，而對于(yu)更復(fu)雜的(de)(de)(de)尺寸(cun)分(fen)布(bu)(bu)，這(zhe)(zhe)些(xie)影(ying)響是顯著(zhu)的(de)(de)(de)，并(bing)最終(zhong)可(ke)能導致(zhi)(zhi)第一個(ge)(ge)峰(feng)(feng)的(de)(de)(de)分(fen)裂。特(te)別是，對于(yu)f=0.17的(de)(de)(de)單(dan)(dan)(dan)層，這(zhe)(zhe)些(xie)效(xiao)應導致(zhi)(zhi)了(le)以(yi)(yi)下事實：使(shi)用(yong)單(dan)(dan)(dan)分(fen)散(san)模型獲得的(de)(de)(de)擬合g（r）代表的(de)(de)(de)是相互作用(yong)小得多(duo)的(de)(de)(de)系統。因此(ci)，擬合過程(cheng)導致(zhi)(zhi)s ffi ep的(de)(de)(de)值(zhi)被(bei)低估(gu)。

 3.1、作(zuo)為確定域間偶極(ji)斥力工(gong)具(ju)的(de)域徑向分布：工(gong)作(zuo)曲線

為(wei)了獲得(de)一系列面積(ji)分數和相互(hu)作(zuo)用強度的(de)(de)偶極斥力，我們(men)進(jin)行了模(mo)擬，并分析了g（rmax）對f和f0的(de)(de)依賴性。

圖7顯示了面積(ji)分數(shu)的(de)五個代表值的(de)g（rmax）作為f0的(de)函數(shu)，單位為kBT/Reff。

這些結果可用于在不進行模(mo)擬的(de)情況下從實驗中估(gu)計sffi ep。為(wei)此，首(shou)先確定f、r和g（r），然(ran)后計算g（rmax）和Reff，最后使用圖7獲得f0。注(zhu)意(yi)，r的(de)值僅用于計算REF，需要用物(wu)理(li)單位表示f0。

3.2、點偶極子(zi)近(jin)似

域相(xiang)互(hu)(hu)作(zuo)用(yong)的(de)(de)(de)一(yi)個簡單近似(si)是將(jiang)每個域視(shi)為(wei)具有(you)(you)排除體積(ji)的(de)(de)(de)點(dian)(dian)偶極子(zi)(zi)。6,37該(gai)方(fang)案(an)的(de)(de)(de)優(you)點(dian)(dian)是具有(you)(you)相(xiang)互(hu)(hu)作(zuo)用(yong)力的(de)(de)(de)簡單解析表達式(shi)，即eqn（7），因(yin)此比(bi)全(quan)偶極密(mi)度(du)相(xiang)互(hu)(hu)作(zuo)用(yong)更容易實(shi)現(xian)。為(wei)了(le)(le)評估該(gai)近似(si)在所考(kao)慮的(de)(de)(de)面積(ji)分數范(fan)圍(wei)內的(de)(de)(de)有(you)(you)效性(xing)，我們系(xi)統(tong)地研(yan)究了(le)(le)點(dian)(dian)偶極系(xi)統(tong)的(de)(de)(de)結(jie)構(gou)特性(xing)，并將(jiang)其(qi)與相(xiang)應的(de)(de)(de)偶極密(mi)度(du)系(xi)統(tong)進行了(le)(le)比(bi)較。圖8顯示(shi)(shi)了(le)(le)使用(yong)相(xiang)同(tong)參數集[f，f0，r]的(de)(de)(de)兩種方(fang)案(an)的(de)(de)(de)g（r）。可以清楚地觀察到，點(dian)(dian)偶極子(zi)(zi)近似(si)不能正(zheng)確地表示(shi)(shi)結(jie)構(gou)；在所有(you)(you)情況下，它都低估了(le)(le)配對相(xiang)關性(xing)。我們發現(xian)，如果將(jiang)點(dian)(dian)偶極子(zi)(zi)模型的(de)(de)(de)f0視(shi)為(wei)有(you)(you)效相(xiang)互(hu)(hu)作(zuo)用(yong)強度(du)f p0，并調整以匹配偶極密(mi)度(du)g（r）的(de)(de)(de)第一(yi)峰值高度(du)，則可以實(shi)現(xian)良好的(de)(de)(de)一(yi)致性(xing)。圖9顯示(shi)(shi)了(le)(le)前一(yi)節中(zhong)分析的(de)(de)(de)三個系(xi)統(tong)。

圖(tu)7徑(jing)向分布函(han)數g（rmax）的最大(da)值作(zuo)為相互(hu)作(zuo)用(yong)強度f0的函(han)數。該關系(xi)可用(yong)于從(cong)實驗(yan)值g（rmax）獲得(de)偶極斥力sffi pe。誤差條小于符號大(da)小。這些線是眼睛的向導。

圖8使用偶極(ji)密度和點偶極(ji)相互(hu)作用從(cong)BD模擬(ni)中獲得的徑(jing)向分布(bu)函(han)數(shu)。對(dui)于每個面積分數(shu)，兩種模型的f0值相同，如表(biao)2所示。為了清晰起見，數(shu)據已垂直移動(dong)。

圖9使用偶極(ji)密(mi)度(du)和(he)(he)點偶極(ji)相互作用從(cong)BD模(mo)擬中獲(huo)得(de)的(de)(de)徑(jing)向分布(bu)函數(shu)。選擇點-偶極(ji)相互作用強度(du)f p0，使偶極(ji)密(mi)度(du)模(mo)型的(de)(de)相應g（rmax）與表2中的(de)(de)參數(shu)相匹配。當f=0.17、0.20和(he)(he)0.23時(shi)，得(de)到(dao)的(de)(de)f p0值分別為3.0、6.6和(he)(he)8.2[kBT/Reff]。為了清晰起(qi)見，數(shu)據(ju)已(yi)垂直移動。

圖10點偶極子近似的有效相互(hu)作(zuo)用強(qiang)度f p0與相互(hu)作(zuo)用強(qiang)度f0。誤(wu)差條(tiao)小于符(fu)號大小。

在第一個峰(feng)值位(wei)置和g（r）開始(shi)偏(pian)(pian)離(li)零的(de)小區域(yu)觀察到(dao)(dao)輕(qing)微差異(yi)。當系統(tong)更加結構化(hua)時，協(xie)議(yi)會得到(dao)(dao)改(gai)善。特別(bie)是(shi)，對(dui)于弱(ruo)相互作用(yong)域(yu)，差異(yi)開始(shi)明顯(xian)。這些偏(pian)(pian)差是(shi)由于點偶(ou)極力在接(jie)觸時趨于有限值，而在偶(ou)極密度(du)情(qing)況(kuang)下(xia)，它會發散。因此，硬盤(pan)相互作用(yong)與點偶(ou)極子模型(xing)有關。

正(zheng)如預期的那(nei)樣(yang)，f p0總(zong)是大于(yu)f0。因此，即使取得(de)了良(liang)好的一(yi)致性，用點偶(ou)極子模型擬合(he)實(shi)驗(yan)數據也會導致偶(ou)極斥力的高估值。對于(yu)f=0.20，擬合(he)f p0=6.6Reff/（kBT）的單層(ceng)，將產生偶(ou)極斥力sffi pe?1:610 12C m-1，比(bi)使用全偶(ou)極密度模型計算的值大45%（見表(biao)2）。

由于(yu)點(dian)(dian)偶極(ji)子(zi)(zi)模(mo)型(xing)的(de)(de)(de)簡單(dan)性(xing)，值得(de)尋找兩個(ge)模(mo)型(xing)之間(jian)的(de)(de)(de)對(dui)應關(guan)系(xi)(xi)。為此，我們確定了一組f0在(zai)三個(ge)不同(tong)面(mian)積(ji)分(fen)數(shu)下(xia)的(de)(de)(de)有效相(xiang)互作(zuo)用強(qiang)度(du)f p0。對(dui)于(yu)感興趣的(de)(de)(de)參(can)數(shu)范圍，可以(yi)在(zai)圖(tu)10中(zhong)看到f p0和f0之間(jian)的(de)(de)(de)關(guan)系(xi)(xi)。該圖(tu)有助于(yu)選擇適當的(de)(de)(de)f p0，以(yi)便通過僅基于(yu)更簡單(dan)的(de)(de)(de)點(dian)(dian)偶極(ji)子(zi)(zi)模(mo)型(xing)進行模(mo)擬來計(ji)算(suan)單(dan)層的(de)(de)(de)結構(gou)特性(xing)。或者(zhe)，如果實(shi)驗對(dui)相(xiang)關(guan)函數(shu)由點(dian)(dian)偶極(ji)子(zi)(zi)近似建模(mo)，則sffi ep的(de)(de)(de)值可以(yi)使用根據該圖(tu)估(gu)計(ji)的(de)(de)(de)相(xiang)應f0計(ji)算(suan)。

4、結論

在本研究中，使用(yong)(yong)布朗動力學(xue)模擬從實驗徑(jing)向分(fen)(fen)(fen)布函數計算混(hun)合(he)單(dan)層中的域間偶極(ji)斥力。將磁疇建(jian)模為(wei)具(ju)有(you)恒定偶極(ji)密度(du)的單(dan)分(fen)(fen)(fen)散盤，并通過蒙特卡洛積分(fen)(fen)(fen)獲(huo)得其配對(dui)相互作用(yong)(yong)。我(wo)們發現實驗和模擬對(dui)于(yu)單(dan)分(fen)(fen)(fen)子膜的結(jie)構有(you)很好(hao)的一致(zhi)性，其中sffi-pe被(bei)用(yong)(yong)作擬合(he)參數。分(fen)(fen)(fen)析了具(ju)有(you)三(san)種不同冷凝面積分(fen)(fen)(fen)數的混(hun)合(he)單(dan)分(fen)(fen)(fen)子膜。

除f=0.17的實驗(yan)外(wai)，sffi ep的值無法區分(fen)。這一(yi)(yi)發現與(yu)以下事實一(yi)(yi)致：所研究的單分(fen)子膜位于(yu)凝聚面積分(fen)數(shu)區域，其中(zhong)杠桿規則有效(xiao)，5，因此預計s不依(yi)賴于(yu)f。

此外，獲(huo)(huo)得的(de)偶極斥力與(yu)使(shi)用平行板電容器模型獲(huo)(huo)得的(de)偶極斥力具(ju)有相同的(de)數量級(ji)。

從f=0.17的實驗(yan)中(zhong)獲得的偶極斥(chi)力值較低(di)。這(zhe)可以歸因于(yu)這(zhe)樣一(yi)個事實，即(ji)該單層具有廣泛(fan)的非單峰尺寸分(fen)(fen)布(bu)，其(qi)影響在(zai)模(mo)擬中(zhong)未被考慮。這(zhe)里，為(wei)了簡單起見，我(wo)(wo)們(men)將域建模(mo)為(wei)單分(fen)(fen)散盤(pan)，而實驗(yan)單分(fen)(fen)子膜顯(xian)示(shi)了大小分(fen)(fen)布(bu)。眾所周知，由于(yu)對不同粒徑(jing)進行(xing)(xing)平均，該假設導致配(pei)對相關函數“軟化”。38預計這(zhe)些(xie)影響是(shi)(shi)相關的，尤(you)其(qi)是(shi)(shi)當尺寸分(fen)(fen)布(bu)呈現復雜(za)結構或具有較大差異時。在(zai)我(wo)(wo)們(men)的方案中(zhong)包含多分(fen)(fen)散性(xing)是(shi)(shi)可行(xing)(xing)的，并留作將來的工作。

我們(men)系統地研究(jiu)了g（rmax）與相互作用強度和面積(ji)分數的關(guan)系。結果總(zong)結在圖7中(zhong)，可以用作工(gong)作曲線，直(zhi)接從實驗數據估計sffi pe，而無需(xu)對研究(jiu)的參數范(fan)圍進(jin)行任何模擬。

我(wo)們(men)還研究(jiu)了點偶(ou)(ou)(ou)極(ji)子(zi)模(mo)型(xing)，以(yi)探討其作為(wei)(wei)偶(ou)(ou)(ou)極(ji)密度模(mo)型(xing)近似值的(de)(de)有效(xiao)性(xing)。通過分(fen)(fen)析徑向分(fen)(fen)布函數，我(wo)們(men)發現(xian)點偶(ou)(ou)(ou)極(ji)子(zi)模(mo)型(xing)嚴重低估了結構。然而，如果將點偶(ou)(ou)(ou)極(ji)子(zi)強度視為(wei)(wei)擬合參數，即有效(xiao)相互作用強度，則可以(yi)實現(xian)良好(hao)的(de)(de)一致(zhi)性(xing)。對于不(bu)同的(de)(de)面積(ji)分(fen)(fen)數，我(wo)們(men)確(que)定了f0的(de)(de)廣泛范圍內(nei)的(de)(de)f p0。模(mo)型(xing)之間的(de)(de)這(zhe)種關系允許使用更簡單的(de)(de)點偶(ou)(ou)(ou)極(ji)模(mo)型(xing)來計(ji)算具有已知偶(ou)(ou)(ou)極(ji)斥力的(de)(de)單層的(de)(de)結構，并從實驗g（r）中(zhong)獲(huo)得偶(ou)(ou)(ou)極(ji)斥力。

我們得出結論，從實驗對相關函數(shu)估計sffi ep的擬(ni)議程序是傳統(tong)方法(fa)的替(ti)代(dai)方法(fa)，其優點是只(zhi)需要(yao)單層顯微照片。

所(suo)(suo)提出的(de)方法不僅(jin)可用(yong)于(yu)二(er)元脂質(zhi)單(dan)分(fen)(fen)子(zi)膜(mo)，還可用(yong)于(yu)單(dan)組分(fen)(fen)單(dan)分(fen)(fen)子(zi)膜(mo)和更(geng)復雜的(de)單(dan)分(fen)(fen)子(zi)膜(mo)（例(li)如從分(fen)(fen)離(li)膜(mo)制(zhi)備(bei)的(de)單(dan)分(fen)(fen)子(zi)膜(mo)，即(ji)與細胞(bao)膜(mo)的(de)所(suo)(suo)有原始組分(fen)(fen)一起(qi)制(zhi)備(bei)的(de)單(dan)分(fen)(fen)子(zi)膜(mo)），還可用(yong)于(yu)雙分(fen)(fen)子(zi)層，當域僅(jin)存在于(yu)一個半分(fen)(fen)子(zi)層中且(qie)半分(fen)(fen)子(zi)層未偶(ou)聯或松散(san)偶(ou)聯時，假設可以獲得時間平均的(de)徑向分(fen)(fen)布(bu)，并且(qie)主要的(de)相(xiang)互作(zuo)用(yong)對應(ying)于(yu)偶(ou)極排斥產生的(de)相(xiang)互作(zuo)用(yong)。其他功能(neng)形式也可以以與此(ci)處(chu)所(suo)(suo)示類(lei)似的(de)方式進行探索(suo)。

致謝

作者(zhe)感謝CONICET和SeCyT UNC的財(cai)政支(zhi)持(chi)。ERF感謝S.Ceppi的富(fu)有成果(guo)的討論。